Teorien i konvektion er ret omfattende, hvorfor jeg kun kort beskrive lidt om det der er relevant for mit arbejdsområde med strømninger i kanaler og rør.
[latex] \Phi_{k} = \alpha_{k} \cdot A \cdot \Delta t [/latex]
[latex] \left( = \dfrac{1}{R_{k}} \cdot A \cdot \Delta t \right) [/latex]
(ligning 2.1)
- [latex] \Phi_{k} [/latex] er varmestrømmen [latex] \left[ W \right] [/latex]
- [latex] \alpha_{k} [/latex] er varmeovergangskoefficient [latex] \left[ \frac{W}{m^{2} \cdot K} \right] [/latex]
- [latex] A [/latex] er fladens areal [latex] \left[ m^{2} \right] [/latex]
- [latex] \Delta t [/latex] er temperaturforskellen mellem overfladen og fluidets temperatur – den temperatur det har uden indflydelse af de omliggende overflader. Typisk i centrum af et rør [latex] \left[ ^{\circ}\mathrm{C / K} \right] [/latex]
Ud over formlen (2.1) hører der en masse udledninger og regler – og vi skal også stifte bekendt skab med 5 vigtige personer: Grashofs, Prandtls, Nusselts, Reynolds og Fourier som også har sat sit aftryk på beregningerne.
[latex] Nu = \left[ 3,65 + \dfrac{0,190 \cdot K_{o}^{0,8}}{1+0,117 \cdot K_{o}^{0,467}} \right] \cdot K_{2} [/latex]
[latex] K_{o} = Pe \cdot \heartsuit \dfrac{D}{L} [/latex]
[latex] Nu = 0,0235 \cdot \left( Re^{0,8} -230 \right) \cdot \left(1,8 \cdot Pr^{0,4} – 0,8 \right) \cdot K_{1} \cdot K_{2} [/latex]